爱华网水击，是在有压管道中，液体流速发生急剧变化所引起的压强大幅度波动的现象。管道系统中闸门急剧启闭，输水管水泵突然停机，水轮机启闭导水叶，室内卫生用具关闭水龙头，都会产生水击。水击压强水击的基本问题是最大压强的计算，最大压强一般出现在发射波断面（如阀门处）。水击压力波的传播过程如图所示。由于管内压头比水库高ΔH，为了保持平衡，管内水体倒流并产生以波速c向下游传播的降压反射波，使进口压头恢复到初始状态H。水击基本方程式一般水击压强计算可采用下列方程组，结合起始条件和边界条件求积分。
水的压强_水击 -机理
水击
封闭管道中的水击过程是压力波传播的过程。假如管壁是刚性的，就水的可压缩性来说，压力波同声波在水中传播速度是一样的，可表示为：
，式中K为水的体积弹件模量；ρ为水的密度。在常温下，cs=1425米/秒，实际上封闭管道中的压力波传播速度还受管壁弹性的影响，因而上式变成：计算方法
水击
式中E为管壁材料弹性模量；D和e为管径和壁厚。
水击压力波的传播过程如图所示。设从水库引水的管道长度为L，末端装有快速启闭阀门。如果忽略水力损失，则管道末端的初始水头H等于水库水头H0，管内初始流速v=v0。从图上可以看到阀门瞬间关闭后发生的水击现象。阀门关闭后，紧靠阀门处管段Δx的流速首先等于零。由于水流的惯性，水体被压缩，管壁膨胀，水头增加ΔH并以波速c向上游传播，使压头增至H0+ΔH。
当t=L/c时，压力波到达进口，此时整个管内压头为H0+ΔH，流速为零。由于管内压头比水库高ΔH，为了保持平衡，管内水体倒流并产生以波速c向下游传播的降压反射波，使进口压头恢复到初始状态H。
当t=2L/c时，反射波到达阀门，整个管内压头为H，但流速v0朝向上游。由于惯性，在阀门处产生降压ΔH的反射波，以速度c向上游传播，使管内压头降至H0－ΔH。
当t=3L/c时，整个管内压头为H0－ΔH，流速为零。因管内压头比水库低ΔH，水库水又流入管内， v0朝向下游，在进口处产生增压ΔH的反射波以波速c向下游传播，进口压头回到H。
当t=4L/c时，压力波到阀门，整个管内流速和水头恢复到初始状态，完成了一个压力振荡周期，以后水击现象又重复上述过程。
因为存在水力损失，水击压力振幅实际上随时间衰减，并非保持不变。
水的压强_水击 -正文
有压管道中，液体流速发生急剧变化所引起的压强大幅度波动的现象。管道系统中闸门急剧启闭，输水管水泵突然停机，水轮机启闭导水叶，室内卫生用具关闭水龙头，都会产生水击。水击可导致管道系统的强烈震动，产生噪声和气穴。它是促使管道破裂的最经常的因素。掌握水击压强的变化规律对输水管道的设计，对消减水击的破坏作用，有很大的实际意义。
理想水击波动过程设想流速突然变化、波动过程无能量损失的水击模型，管道长为
,上游接水池，当下游阀门突然关闭时，靠近阀门的液体流速由
减低至零，压强增大。这种减速增压的增压波以弹性波速
上行传播，历时
/
到达上游末端,以压强恢复为原始压强的常压波向下行传播,经历同样的时间(
/
)回到阀门。此后再以压强低于原值的减压波上行传播，又以常压波下行回到阀门。完成整个水击周期,共需时间
＝4
/
。以后将不断地重复上述波动过程。实际上阀门不是瞬时关闭，因此实际波动可以看作一系列微段时间阀门关闭所导致一系列微小上行波，及微小下行波之和。在波动过程中，粘性作用消耗能量，使波动幅值逐渐趋于消失。
水击
水击压强水击的基本问题是最大压强的计算，最大压强一般出现在发射波断面（如阀门处）。根据上述波动过程可以绘出理想水击时阀门处的压强随时间变化图。当
＝2
/
时,压强突然降低，这是由于反射波回到阀门。实际水击过程仍然存在反射波改变阀门压强的作用。所以,当阀门关闭尚未到达2
/
的时间时，阀门处流速不断降低，压强不断增高。当阀门关闭时间超过2
/
时，由于反射波已回到阀门，使压强降低。故有直接水击和间接水击的不同计算方法。
当阀门关闭时间
≤2
/
，产生直接水击。直接水击的压强升高
水击
,可取微段写能量方程导出下式：
式中Δ
为流速降低值；
为液体密度。
当阀门关闭时间
>2
/
为间接水击。间接水击的计算需要知道流速随时间变化的关系，可用2
/
时间内的最大流速减低值代入上述Δ
求压强增量。
水击基本方程式一般水击压强计算可采用下列方程组，结合起始条件和边界条件求积分。或在电子计算机上求解。
水击运动微分方程
和水击连续性微分方程
在不计摩阻并略去高阶微量之后
和
式中
为沿管长距离；
为管轴倾角；
为管径；
为测管水头高度；λ为沿程阻力系数；
