爱华网非惯性参考系下的惯性力应用
黄开智陈宏
（江苏省姜堰第二中学江苏泰州225500）
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内容摘要：牛顿第二定律的适用范围是惯性系，而物理学家总希望以最简明的方程概括更为普适的现象。本文通过例证，分析了在非惯性参考系下引入惯性力时，不仅保持了质点动力学方程的形式不变，而且使得问题处理过程变得简洁起来。该物理思想在广义相对论中得到发展，非惯性系和惯性系是等价的，相对性原理亦能推广于非惯性系。
关键词：非惯性系，惯性力，牛顿运动定律
1.引言
高中阶段，对于牛顿第二定律的应用一般是在惯性参考系中进行的，其实伽利略早在牛顿定律问世之前，就已经通过观察和实验论证了在力学规律面前任何惯性参考系都是平等的结论。如此，在运用牛顿运动定律时，选择惯性参考系似乎就成了“必然”。但一味选择惯性系来分析问题，有时会显得单薄，且分析过程繁琐不堪，甚至是无法求解。面对这种尴尬境况，如果把参考系从惯性系变为非惯性系，出现的困境将会得到迎刃而解。非惯性系一般分为直线加速参考系和转动参考系，本文主要介绍了直线加速参考系下惯性力的应用。
2.非惯性系下的惯性力的引入
3.非惯性系下质点动力学方程的不变性
定义相对于非惯性系运动的质点A的运动称之为相对运动，相对于地面（惯性系）的运动称之为绝对运动，在非惯性参考系中的直角坐标系O'相对与固定于地面的直角坐标系O的运动称之为牵连运动。如图2所示，可得到质点A相对于地面的位置矢量
按照经典力学的时空观，时间在O和O'具有同时性，因此对上式两边同时对时间t求二阶导数，可得
上式表明，在直线加速的非惯性系中，质点的质量与相对加速度的乘积等于作用于该质点的相互作用力和惯性力的合力，从形式上看，保持了质点在惯性系中的动力学方程特点[1]。
4.惯性力的应用
例1.升降机A内有一装置，如图3—ⅰ所示，悬挂的两物体的质量各为m1，m2且m1>m2。若不计绳及滑轮质量，不计轴承处的摩擦，绳不可伸长，求当升降机以加速度a向下运动时，两物体的加速度分别是多少？绳子的拉力是多少？
【解析】该题要求解两物体的加速度，如果选择的参考系是地面，则对两物体而言，分别运用牛顿第二定律时，发现各自的加速度无法求解，此时运用（2）式的加速度运算关系才能求解；但如果一开始选择的参考系是升降机（非惯性系），则对两物体运用在直线非惯性系的动力学方程（3）式，则可轻易解出轻绳的拉力和各自的加速度。下面运用这两种方法，分别求解。
4.1在惯性系下的求解
解：选择地面为参考系，则对m1，m2而言，其受力情况如图3—ⅱ所示，设各自的加速度为a1，a2，向下为正方向，运用牛顿运动定律可得
设物体相对于升降机的加速度为a相，运用（2）式加速度关系式，则有
联立（4）和（5）方程组，得到两物体的加速度、相对于升降机的加速度和绳子的拉力为
4.2在非惯性系下的求解
解：选择升降机为参考系，则对m1，m2而言，除了受重力和拉力之外还受到向上的惯性力，其受力情况如图3—ⅲ所示，设各自的加速度为a1，a2，向下为正方向，非惯性系下的质点动力学方程（3）式可得
通过上式可以立即求得绳子的拉力的相对于升降机的加速度
接下来利用（2）式，求得物体的加速度
讨论：对比该题在惯性系下和非惯性系下的求解过程，不难发现在惯性系下分析时，容易出错，并且不好理解，但在非惯性系下，加上惯性力之后，保证了质点的动力学方程形式不变的前提下，更容易理解，比在惯性系下解题的思维要简单，且容易接受。
4.3非惯性系下的求解示例
例2.如图4一ⅰ所示，倾角为，质量为M的直角三棱柱放置在光滑的水平面上，现将一质量为m的光滑小物块放置于斜面上，求小滑块在下滑过程中，滑块和三棱柱的加速度大小？
【解析】该题要求解两物体的加速度，同理，如果选择的参考系是地面，则对小物块而言，一方向相对于斜面作加速运动，另一方面斜面也在作加速运动，很难分析出其加速度的大小，因此该题选择斜面为参考系，此时小物块在斜面方向作加速运动，垂直斜面方向保持相对静止，则可以列出在非惯性系下的动力学方程。
解：选择三棱柱为参考系，设t时刻物块相对于斜面的加速度为a相，相对于地面的加速度为am，三棱柱的加速度为aM，小物块和三棱柱的受力分析如图4—ⅱ所示，于是可以得到小物块的动力学方程
解得
5.小结
在非惯性系中分析问题，有其独特的优势，可以简化分析问题的思路，优化解题步骤，但必须要正确处理惯性力，要抓住研究对象相对非惯性系的运动情况，在引入惯性力之后，正确列出动力学方程是关键。
参考文献
[1]漆安慎，杜婵英，普通物理学教程[M].北京：高等教育出版社，2005.85-86
