很经典的静电场散度和旋度 梯度散度旋度

现在，让我们来考虑静电场两个基本的微分方程——散度方程和旋度方程.

1.矢量场的散度和高斯定理 （参见教材P848）

在连续可微的矢量场A中，对于包含某一点(x,y,z)的小体积△V，其闭合曲面为S，定义矢量场A通过S的净通量与△V之比
的极限
(1.7-1)

为矢量场 A在该点的散度（divergence of A）

它是一个标量.显然
若 则该点散度▽·A ≠ 0，该点就是矢量场A的一个源点

若 则该点散度▽·A = 0，该点不是矢量场A的源点

若所有点上均有 ▽·A = 0，A就称为无散场.

在直角坐标系中

(1.7-2)

高斯定理（Gauss, Theorem）

对任意闭合曲面S及其包围的体积V，下述积分变换成立：
(1.7-3)

即，矢量场A通过任意闭合曲面S的净通量，等于它在S所包围的体积V内各点散度的积分.
由此可知，若A场通过任何闭合曲面的净通量均为零，它就是无散场，即处处有▽ ·A = 0.这意味着，无散场的场线必定是连续而闭合的曲线.

2.电场的散度方程

大家已经知道，电场的高斯定理是个积分方程

(1.7-4)
其中r表示电荷密度分布函数.由高斯积分变换定理(1.7-3) )，(1.7-4)的左边可化为V内E 的散度之体积分，因此有

设想体积V缩小成包含某点P（x,y,z）的无限小体积元dV，便得
(1.7-5)

这就是电场高斯定理的微分形式——电场的散度方程.它表示电荷分布点，即r ≠ 0 的点上▽ ·E ≠ 0, 这些点就是电场的源点.

3.矢量场的旋度和斯托克斯定理 （参见教材 P853）

在连续可微的矢量场 A中，我们设想将A绕着某个很小的闭合路径 L积分 ，△S=△S 是L围成的面积元矢量, 并且约定：
面积元△S 的法向，与路径积分绕行方向符合右旋规则.当△S缩小成某点P（x,y,z）的无限小邻域，定义如下极限

(1.7-6)
为矢量场 A的旋度▽×A (curl of A , rotation of A )
在 方向的投影
按上述约定
若（▽×A）n为正值，则A的场线在该点周围形成右手涡旋
若（▽×A）n为负值，则A的场线在该点周围形成左手涡旋
若（▽×A）n =0，A线在该点不形成涡旋
如果在所有点上均有▽×A =0，则A场就称为无旋场
在直角坐标系中，A的旋度为
(1.7-7)
▽×A在球坐标和柱坐标系中的表达式，见教材 P855.

斯托克斯定理（Stokes, Theorem）

对任意闭合路径L及其围成的曲面S，下述积分变换成立：
(1.7-8)

即，矢量场A沿任意闭合路径L的环量，等于它在L所围的任意曲面S上各点旋度的面积分.
由此可知，若矢量场A沿任意闭合路径L的环量恒为零——保守场，它就是无旋场，即处处有▽×A = 0.

4.静电场的旋度方程

我们知道，静电场是一个保守场，即对任意闭合路径L ，E 的环量均为零

(1.7-9)

据斯托克斯定理（1.7-8)，我们可得到(1.7-9)的微分形式

▽× E = 0 (1.7-10)

静电场的两个基本的微分方程

至此，我们已经得到静电场的两个基本的微分方程：

(1.7-5)

▽× E = 0(1.7-10)
（1）这两个方程分别是静电场的高斯定理

和环路定理

的微分形式
（2）这两个方程描述了静电场的有源无旋性质：
电荷分布点是电场的源点
静电场的场线无涡旋状结构